独石陶瓷电容器的绝缘电阻表示当在电容器端子之间施加直流电压 (无纹波) 时，在设定时间 (比如60秒) 之后施加电压和漏电流之间的比率。当一个电容器绝缘电阻的理论值无穷大时，因为实际电容器的绝缘电极之间的电流流量很小，实际电阻值是有限的。上述电阻值称为"绝缘电阻"，并用兆欧[mω]和欧法拉[ωf]等单位表示。
　　绝缘电阻值的性能
　　当直流电压直接施加在电容器后，突入电流 (也称充电电流) 的流量如下图1所示。随着电容器逐渐被充电，电流呈指数降低。
　　电流i (t) 随时间的增加而分为三类 (如方程 (1) 所示)，即充电电流ic (t)、吸收电流ia (t) 和漏电电流ir。
　　i (t)=ic (t)+ia (t)+ir 方程 (1)
　　充电电流表明电流通过一个理想的电容器。与充电电流相比，吸收电流有一个延迟过程，并且在低频范围内伴随有介电损耗、造成高介电常数电容器 (铁电性电容器) 极性相反并在陶瓷与金属电极界面上发生肖特基障垒。
　　漏电电流是在吸收电流的影响降低后，在一定阶段出现的常数电流。
　　因此，下述电流值随施加在电容器上的时间电压量而变化。这意味着，只有在指定电压用途下的定时测量才能确定电容器的绝缘电阻值。
　　绝缘电阻值
　　绝缘电阻值以兆欧[mω]或欧姆法拉[ωf]等单位表示。
　　其规定值随电容值而改变。该值用标称电容值和绝缘电阻的乘积 (cr的乘积) 来表示。例如: 当绝缘电阻在10,000mω以上时，电容为0.047μf或更小，当绝缘电阻为500ωf时，其值大于0.047μf。
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